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        表界面张力测试仪器专业用于测量液体表面张力值的专业测量/测定仪器，通过白金板法、白金环法、ZD气泡法、悬滴法等原理，实现精确液体的表面张力值的测量。同时，利用软件技术，可能测得随时间变化而变化的表面张力值。表界面张力测试仪器又称界面张力仪。

表界面张力测试仪器分类
　　表界面张力测试仪器根据所使用的技术不同，按测试原理可分为如下几类：
　　1、白金环法表界面张力测试仪器：
　　又称du Nouy Ring method，du Nouy环法，吊环法表界面张力测试仪器，脱环法表界面张力测试仪器。其原理为白金环法的测量方法为：（1）将白金环轻轻地浸入液体内；（2）将白金环慢 慢地往上提升，即液面相对而言下降，使得白金环下面形成一个液柱，并ZZ与白金环分离。白金环法就是去感测一个ZG值，而这个ZG值形成于白金环与液体样品将离而未离时。这个ZG值转化为表面张力值的精度取决于液体的粘度。由于这个方法很早被使用，故而原有表界面张力测试仪器基本均采用这种方法，现有很多数据也是用这种方法测得。
　　2、白金板法表界面张力测试仪器：
　　又称Wilhelmy板法表界面张力测试仪器或Wilhelmy Plate method 表界面张力测试仪器。但提醒您注意的是，白金板法表界面张力测试仪器与有些客户所称吊板法表界面张力测试仪器有明显区别。吊板法的基本原理仍然是白金环法的原理而不是白金板法的原理。白金板法表界面张力测试仪器的原理为：当感测白金板浸入到被测液体后，白金板周围就会受到表面张力的作用，液体的表面张力会将白金板尽量地往下拉。当液体表面张力及其他相关的力与平衡力达到均衡时，感测白金板就会停止向液体内部浸入。这时候，仪器的平衡感应器就会测量浸入深度，并将它转化为液体的表面张力值
　　3、ZD气泡法表界面张力测试仪器：
　　又称泡压法表界面张力测试仪器，BPA表界面张力测试仪器。其基本原理为A为表界面张力测试仪器，其中间玻璃管F下端一段直径为0.2mm～0.5mm的毛细管，B为充满水的抽气瓶，C为U型压力计，内盛比重较小的水或酒精、甲苯等，作为工作介质，以测定微压差。 将待测表面张力的液体装于表界面张力测试仪器中，使F管的端面与液面相切，液面即沿毛细管上升，打开抽气瓶的活塞缓缓抽气，毛细管内液面上受到一个比A瓶中液面上大的压力，当此压力差—附加压力（Δp=p大气-p系统）在毛细管端面上产生的作用力稍大于毛细管口液体的表面张力时，气泡就从毛细管口脱出，此附加压力与表面张力成正比，与气泡的曲率半径成反比，其关系式为： （7） 式中，Δp为附加压力；σ为表面张力；R为气泡的曲率半径。 如果毛细管半径很小，则形成的气泡基本上是球形的。当气泡开始形成时，表面几乎是平的，这时曲率半径ZD；随着气泡的形成，曲率半径逐渐变小，直到形成半球形，这时曲率半径R和毛细管半径r相等，曲率半径达最小值，根据上式这时附加压力达ZD值。气泡进一步长大，R变大，附加压力则变小，直到气泡逸出。 根据上式，R=r时的ZD附加压力为： （8） 实际测量时，使毛细管端刚与液面接触，则可忽略气泡鼓泡所需克服的静压力，这样就可直接用上式进行计算。 当用密度为ρ的液体作压力计介质时，测得与ΔpZD相适应的ZD压力差为ΔhZD则： （9） 当将 合并为常数K时，则上式变为： （10） 式中的仪器常数K可用已知表面张力的标准物质测得。

3、悬滴法表界面张力测试仪器：
　　又称滴体积法表界面张力测试仪器，滴重法表界面张力测试仪器，Pendant Drop表界面张力测试仪器。其基本原理为：当液体自管口滴落时，液体的大小与液体的密度和表面张力有关。落滴重量与管口半径与液体表面张力有关。此方法免除了对接触角的要求，扩大了滴外形方法的应用范围，但此方法对防震荡要求相当高，否则难以得到正确的悬滴外形曲线。同时，本方法对像素要求较高，其精度取决于分析图像捕捉过程的像素多少。
　　4、旋转滴法表界面张力测试仪器：
　　远远低于液体表面张力的ZD值的界面张力，我们称为超低界面张力。而这个范围差不多不10-3mN/m。由于这个表面张力值用以上方法表界面张力测试仪器均无法准确测到，所以，我们只能用旋转滴法表界面张力测试仪器测试。其原理为：通过测定一种液体在不相溶的另一种液体中的停滴的赤道宽度及赤道至液体滴顶点高度，通过计算公式计算出这两种液体的界面张力值。而要注意的是，他测得的是界面张力值，必须要求有两相形成。

界面张力存在于液体-流体（ 气体或液体） 界面的事实，意味着假若界面是曲面，液体静力学压力差别在界面上处处存在。法国数学家根据表面张力和曲率推导出曲线界面上压力差的表达式，称为Laplace 方程。

一个弯曲的表面称为曲面，通常用相应的两个曲率半径来描述曲面，即在曲面上某点作垂直于表面的直线，再通过此线作一平面，此平面与曲面的截线为曲线，在该点与曲线相切的圆半径称为该曲线的曲率半径R1。通过表面垂线并垂直于第 一个平面再作第二个平面并与曲面相交，可得到第二条截线和它的曲率半径R2，用 R1与R2可表示出液体表面的弯曲情况。若液面是弯曲的，液体内部的压强p1与液体外的压强p2就会不同，在液面两边就会产生压强差△P= P1- P2，称附加压强，其数值与液面曲率大小有关， 

悬滴法是接触角测量仪测量界面张力的重要方法，那么Laplace-Young方程对悬滴法在平衡态下的方程表达如下：

上述方程中 b 是液滴底部（或顶部）drop apex 的曲率半径，R 是液滴轮廓（界面）上任一点（参见 图 6-1），p (x, z)，在纸平面上的主曲率半径（principle radius of curvature），f 是点 p (x, z) 上的切线 与 x – 轴形成的夹角，b 是体系的 Bond number (ref. eq. 6-2 & 6-3)。b 也被常称为液滴的形状因子， 因为其数值决定了一个液滴的形状（但非其大小）。Δρ 是液滴相与周围环境相的密度差，g 是测量 当地的重力加速度值，g 是体系的表面/界面张力值，a 则常被称为体系的毛细管常数（capillary constant）。

形成液滴的中 心轴对称是使用这一方法的理论基础。因此，确保测量的液滴尽量接近轴对称是表界面张力测量精度和可靠性的重要前提。